السقوط الحر:
هو حركة الجسم تحت تأثير عجلة الجاذبية الأرضية و بدون سرعة ابتدائية .
لا توجد حركة على المحور x و بالتالي سنتعامل في القوانين مع المحور y فقط و تكون :
vi,y = 0.0 m/s , a = -g
فتصبح معادلات الحركة المتغيرة بانتظام كالتالي :
&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&& &&&&&&
المقذوف الرأسي :
هو حركة الجسم تحت تأثير عجلة الجاذبية الأرضية و بسرعة ابتدائية رأسية
لا توجد حركة على المحور x و بالتالي سنتعامل في القوانين مع المحور y فقط لكن توجد هنا سرعة ابتدائية رأسية .
vi,y = vi , a = -g
vf = vi –g ∆t
vf 2= vi2 –2g ∆y
∆y = vi∆t –1 g ∆t2
2
عند وصول الجسم إلى أعلى نقطة في مساره تصبح سرعته صفر وتبقى عجلة الجاذبية تؤثر عليه و هذه العجلة تسهم في تغيير اتجاه سرعة الجسم .
.
&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&& &&&&&&&
المقذوف الأفقي :
هو حركة الجسم تحت تأثير عجلة الجاذبية الأرضية و بسرعة ابتدائية أفقية
في البداية تُعطى للجسم vx
سرعة أفقية vx و عندما
يترك الجسم سطح المنضدة vy
مثلاً يتحرّك تحت تأثير عجلة
الجاذبية الأرضية مع وجود سرعة أفقية له ، و يكون مسار حركته قطع مكافئ ، نحلل الحركة :
أ ) على المحور x : يتحرّك الجسم حركة منتظمة حيث لا يوجد عجلة تؤثر عليه و يكون :
ثابتvx = vx ,i =
vx =∆ x ∆x =vx . ∆t لكن
t∆
ب ) على المحور y :يتحرّك الجسم حركة معجّلة بانتظام بسبب تأثره بعجلة الجاذبية الأرضية لكن سرعته الابتدائية على المحور y تساوي صفر
vi,y = 0.0 m/s , a = -g
فتصبح معادلات الحركة المتغيرة بانتظام كالتالي : vf = –g ∆t
vf 2= –2g ∆y
∆y = –1 g ∆t2
2
مع العلم أنّ زمن الحركة على المحور x = زمن الحركة على المحور y ، أي أن :
t )x∆ ( =y t )∆ (
&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&& &&&&&&&
المقذوف بزاوية :
هو حركة الجسم تحت تأثير عجلة الجاذبية الأرضية و بسرعة ابتدائية تصنع زاوية مع المحور x
للمقذوف بزاوية سرعة ابتدائية أفقية و سرعة ابتدائية رأسية تُحسب من خلال
Өcos iv= i,xv i v
Өnis iv= i,yv i,yv
i,xv
أولاً ندرس الحركة على المحورx : يتحرّك الجسم حركة منتظمة حيث لا يوجد عجلة تؤثر عليه و يكون : ثابت = Өcos iv= i,xv لكن :
vx,i =∆x ∆x =vx,i . ∆t= ( Өcos iv).∆t
t∆
ثانياً : ندرس الحركة على المحور y:
يتحرّك الجسم حركة معجّلة بانتظام بسبب تأثره بعجلة الجاذبية الأرضية لكن للجسم سرعة ابتدائية على المحور y Өins iv= i,yv , a = -g
فتصبح معادلات الحركة المتغيرة بانتظام كالتالي :
مع العلم أنّ زمن الحركة على المحور x = زمن الحركة على المحور y ، أي أن :
t )x∆ ( =y t )∆ (
ملاحظة هامة : هنا الحركة على المحور y مشابهة لحركة المقذوف الرأسي .
الكمية القياسية : هي التي لها مقدار وليس لها أتجله
الكمية المتجهة : هي التي لها مقدار ولها أتجاه.
2. تُمَثّل الكمية المتجهة برمز الكمية و فوقه سهم ، مثل a
3. تُمَثّل الكمية المتجهة بيانياً بسهم مستقيم موجه يتناسب طوله طردياً مع مقدار الكمية .
4. عند جمع المتجهات بيانياً بطريقة مثلث المتجهات ، يُوضع ذيل المتجه الثاني عند رأس المتجه الأول و ذيل المتجه الثالث عند رأس المتجه الثاني و هكذا ….. فتكون المحصّلة هي السهم الذي يصل بين ذيل المتجه الأول و رأس المتجه الأخير .
5. يتساوى متجهان إذا كان لهما : 1) نفس المقدار 2 ) نفس الاتجاه .
6. سالب المتجه هو متجه له نفس المقدار لكن اتجاهه معاكس لاتجاه المتجه الأصلي .
7. عند طرح متجه من آخر أجمع مع سالبه .
8. ضرب كمية متجهة في كمية قياسية أو قسمتها عليها يعطي كمية متجهة .
9. لتحديد مقدار محصلة جمع متجهين متعامدين نطبق نظرية فيثاغورث :
d2 = ∆ x2 + ∆y2 و نحدد الاتجاه عن طريق معرفة الزاوية التي تصنعها المحصّلة مع المتجه الأول . المقابل Ө = tan-1
المجاور
10. يمكن أنّ نعبّر عن كل متجه بمركبتين متعامدتين ( نحلل المتجه إلى مركبة على المحور x و مركبة على المحور y ) .
11. إذا كان المتجه باتجاه محور واحد تكون المركبة الثانية للمتجه صفر .
12. لتحديد قيمة y∆,x∆ نعتمد على دالة الجيب و جيب التمام في المثلث قائم الزاوية .
Cos Ө = المجاور , sin Ө = المقابل
الوتر الوتر
13. لجمع عدة متجهات غير متعامدة نقوم بتحليل هذه المتجهات إلى مركباتها على المحور x و المحور y ثم نوجد محصلة المركبات على المحور x ( ∆x tot ) و محصلة المركبات على المحور y ( ∆y tot ) ثم نطبق نظرية فيثاغورث 2( ( ∆y tot + 2 d2 = ( ∆x tot ) ثم نحدد الاتجاه بالاعتماد على) tan Ө -1 ( .
14. أنواع القذف : أ ) مقذوف رأسي .
ب) مقذوف أفقي
ج ) مقذوف بزاوية .
15. مقارنة بين السقوط الحر و المقذوفات .
مع تمنياتي لكم بالتوفيق والنجاح
أخوكم محمد طارق محمد
اضفت معلومات ما كنت اعرفها ..
مشكور اخوي وتسلم يمينك على التلخيص الرائع
جمعه مباركه
آسفين عالإزعاج….